《光学工程基础》清华大学(16)- 物理光学(光波的叠加)

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波的叠加原理

\[\overrightarrow{E}(p)=\overrightarrow{E}_1(p)+\overrightarrow{E}_2(p)\]

合振动是各个波在该点产生振动的矢量和

1)叠加结果:光波振幅的矢量和(非光强和)

  • 真空中普遍成立,介质中有条件成立。
  • (线性)条件:照射强度小于 $10^{10}V/m$(原子外层电子电场)。

2)叠加的合矢量仍然满足波动方程的通解,一个实际的光场是许多个筒谐波叠加的结果。

3)光波传播的独立性:两列光波相遇,每列波仍然保持原有的特性(频率、波长、振动方向、传播方向等)不变。

  • 两列或者是多列振动独立的波在相交处,振动相加,最后会产生一个强度干涉的现象。

【光波叠加种类】

  1. 同频率、同方向单色光波的叠加 —— 干涉现象
  2. 同一条直线相向传播的相干光叠加 —— 驻波
  3. 同频率相互垂直的光波的叠加 —— 椭圆偏振
  4. 同方向不同频率的光波的叠加 —— 光学上的“”(一种现象)。

合光强的大小取决于两光波在$p$点的相位差$\sigma$:

\[\begin{aligned} \delta&=\alpha_1-\alpha_2=k(r_1-r_2)\\&=\frac{2\pi}{\lambda}n(r_1-r_2)=\frac{2\pi}{\lambda}\Delta \end{aligned}\\ 其中光程差~\Delta=n(r_1-r_2)\] \[I(p)=4I_0cos^2\frac{\delta}{2}=4I_0cos^2\frac{\pi\Delta}{\lambda}\\ \Delta~or~\delta=(\alpha_1-\alpha_2)\]

只要两光波的相位差保持不变,再叠加区域内各点的光强分布不变。

【光的干涉】在叠加区域内,光强稳定的强弱分布的现象。

两相干光波叠加后,光的能量重新分布。

【驻波】两个频率相同、振动方向相同而传播方向相反的单色光波叠加形成驻波。

  1. 对某一 $z$点,$E$随时间以频率 $\omega$作简谐振动,某一时刻 $t$,振幅随不同 $z$处而变。
  2. 振幅最大(最小)值位置不随时间变化。波腹 $A=2a$,波节 $A=0$。
  3. 相邻波腹(波节)间距为 $\lambda/2$,腹节距为 $\lambda/4$。

全反射时,沿界面法线方向为驻波,沿界面方向为横波。

【合成波】频率相同、振动方向互相垂直单色光波叠加。一般情况下,合成波是椭圆偏振光。合振动的大小和方向随时间变化,其矢量末端运动轨迹为椭圆,轨迹方程(椭圆方程)为

\[\frac{E_x^2}{a_1^2}+\frac{E_y^2}{a_2^2}-2\frac{E_x}{a_1}\frac{E_y}{a_2}cos(\alpha_2-\alpha_1)=sin^2(\alpha_2-\alpha_1)\]

$P$点合矢量沿椭圆周期性旋转,旋转的角频率为$\omega$。

合成光波的偏振态:1)两叠加光波的振幅比 $\frac{a_1}{a_2}$;2)两叠加光波相位差 $\sigma=\alpha_2-\alpha_1$,

\[E_y=\pm\frac{a_1}{a_2}E_x\]
  1. 当 $\delta=2m\pi~or~\delta=(2m+1)\pi$ 时,表示 $E_x$与 $E_y$ 同相或反相,合振动矢量末端沿着斜率为 $\pm\frac{a_1}{a_2}$的直线运动,合成光是线偏振光
  2. $\delta=(2k+1)\frac{\pi}{2}$的时候,$\frac{E_x^2}{a_1^2}+\frac{E_y^2}{a_2^2}=1$,为椭圆偏振光,表示椭圆的长短轴分别在x和y轴上;当 $a_1=a_2=a$时,为圆偏振光。
  3. 当 $\delta$ 为其它取值时,为任一取向的椭圆偏振光,分为左旋($sin(\alpha_2-\alpha_1)<0$)和右旋($sin(\alpha_2-\alpha_1)>0$)。

椭圆偏振的旋向定义:迎着光的方向,光波矢量末端的旋转方向。如果是左旋就是左圆偏振光;如果是右旋就是右旋圆偏振光。

椭圆偏振的形状和旋向

椭圆偏振光的强度恒等于两偏振分量光波的强度之和,与叠加波的位相差无关,无干涉现象。

【拍频】由两个频率接近,振动方向相同,且在同一方向传播的光波叠加形成。

【拍】合成波的强度随时间和位置而变化的现象。

  • 拍频:$2\omega_m=\omega_1-\omega_2$;
  • 应用:利用已知的一个光频率$\omega_1$,测量另一个位置的光频率$\omega_2$。

【群速度和相速度】

  • 单色光波传播速度->等相面的传播速度;
  • 复杂波动传播速度->等相面的传播速度(相速度),等幅面的传播速度(群速度)。
\[\begin{aligned} 相速度:&v=\frac{\bar{\omega}}{\bar{k}}\\ 群速度:&v_g=\frac{\omega_m}{k_m}=\frac{\omega_1-\omega_2}{k_1-k_2}=\frac{\Delta\omega}{\Delta k}=\frac{d\omega}{dk} \end{aligned}\]
  • 叠加光波,在真空中时:相速度=群速度;
  • 叠加光波,在色散介质中时:合成波 群速度$\ne$相速度。

推导相速度和群速度的关系:

\[\left.\begin{aligned} v=\frac{\bar{\omega}}{\bar{k}}\\ v_g=\frac{d\omega}{dk} \end{aligned}\right\}~\rightarrow~v_g=\frac{d\omega}{dk}=\frac{d(kv)}{dk}=v+k\frac{dv}{dk}\\~\\ k=\frac{2\pi}{\lambda},~dk=-\frac{2\pi}{\lambda^2}d\lambda~~\rightarrow~~v_g=v-\lambda\frac{dv}{d\lambda}\]

波包的群速度可以看作是振幅最大点的移动速度,而波动携带的能量与振幅的平方成正比。